(с.. 14) Разумеется, воздух не единственный передатчик звуковых волн, и практически любой газ, твердое тело или жидкость ведут себя подобным же образом и тоже могут передавать звуковые волны. Но хотя основные законы распространения звука в разных средах одни и те же, такие величины, как, например, упругость и плотность среды, различаются в широких пределах, что прежде всего отражается на скорости звука. Так, в большинстве твердых тел скорость звука по крайней мере втрое больше, чем в воздухе. Это связано с тем, что скорость звука пропорциональна корню квадратному из отношения соответствующего коэффициента упругости к плотности среды. Чем больше это отношение, тем больше скорость звука. В алюминии скорость звука при 15°С равна 5200 м/с, то есть более чем в 15 раз превышает скорость звука в воздухе; в стали при той же температуре скорость звука равна 5050 м/с. Если мы приложим ухо к одному концу длинной стальной трубы, то при ударе по другому ее концу сначала услышим ухом, приложенным к трубе, удар, переданный металлом трубы, а потом другим ухом — второй удар, принесенный волной, прошедшей через воздух. Эта вторая волна на прохождение того же расстояния затратит в 15 раз больше времени.
Акустики прошлого века приняли этот метод для определения скорости звука в твердых телах; предварительно они нашли скорость звука в воздухе, измеряя время между наблюдением вспышки и приходом звука от взрыва, происшедшего на большом расстоянии. Затем достаточно было измерить промежуток времени между двумя приходами звука от удара, произведенного по дальнему концу очень длинной трубы или бруса. Первым произвел такое измерение в 1808 г. француз Био, который воспользовался чугунной трубой длиной в целый километр. Чтобы на таком расстоянии расслышать звук, приходящий по воздуху, пришлось на дальнем конце трубы закрепить колокол. Сходный, но более трудный эксперимент произвели физики Колладон и Штурм для определения скорости звука в воде. На Женевском озере они опустили под воду колокол и одновременно с ударом по нему взрывали небольшой заряд пороха. При этом они измеряли время между моментом появления вспышки и приходом звука от колокола. Во всех этих опытах время измерялось с помощью секундомера, и поэтому результаты были не слишком точны. При измерении гораздо более тонкими методами скорость звука в пресной воде при 15° оказалась равной 1440 м/с.

(с. 93) В такой постановке проблема упрощается: чем больше отражает поверхность, тем
меньше звука проникает через нее. В предыдущей главе мы рассмотрели условия
отражения звука. Так, гранитная стена настолько массивна и так мало сжимаема, что
легкие молекулы воздуха не могут оказать на нее заметного воздействия. Для
дальнейшего нам было бы полезно располагать некоторой мерой, которая одновременно
учитывала бы и упругость, и плотность вещества. Вспомнив, что скорость звука в среде
зависит от упругости и плотности этой среды, в качестве такой меры мы можем выбрать
волновое сопротивление среды. Понять значение этой величины несложно. Плотность
гранита велика, а вследствие его малой сжимаемости скорость звука в нем также велика.
Поэтому волновое сопротивление гранита огромно. В результате этого, как мы уже знаем,
при падении звуковой волны из воздуха на гранитную стену отражается больше 99 %
падающей энергии. Но если бы мы заменили гранитную стену «стеной» воздуха, скачка от
малого к большому импедансу не было бы, а потому исчезло бы и отражение. Чем больше
различие (несогласование) импедансов двух сред, тем больше отражение и тем меньшая
доля падающей волны проходит из одной среды в другую.
Однако около 1 % звуковой энергии все же входит в гранит, и, поскольку стена не
бесконечно толстая, часть энергии, которая проникла в гранит и не поглотилась в нем,
дойдет до второй границы стены. Теперь возникает вопрос о переходе звука из гранита
снова в воздух. Поскольку импеданс гранита велик, ничтожные смещения его частиц уже
создают высокие давления в волне; однако эти же смещения создадут в воздухе лишь
весьма малое давление. Поэтому волна, распространяющаяся в граните, при падении на его границу с воздухом создаст в воздухе волну весьма малой интенсивности: передача
энергии снова будет малоэффективна.

(с. 144) Кроме того, скорость звука в звукопоглощающей облицовке значительно
меньше скорости звука в воздухе; она составляет около 200 м/с (а в воздухе — 344 м/с).
Это различие оказывает то же действие, что и градиент температуры,— круто «изгибает»
волну у краев, где часть фронта волны, бегущая внутри поглощающего материала, отстает
от фронта основной части волны. Это изгибание фронта волны приводит к тому, что
энергия волны устремляется внутрь облицовки Поскольку облицовка не полностью
поглощает звук, волна частично отразится обратно в воздуховод, но эта отраженная волна
скоро затухнет.